이전 기사에서는 과도 흡수 분광법 검출의 기본 프로세스와 세부 원리를 철저히 조사했습니다. 이 기사에서는 초고속 과도 흡수 분광법과 초고속 과도 반사 분광법에 초점을 맞춰 분자 시스템에서 초고속 과도 흡수 분광법을 적용하는 방법을 자세히 살펴보겠습니다.
01 분자 들뜬 상태(바닥 상태 표백)
과도 흡수 스펙트럼 생성 뒤에 숨은 원리를 설명하기 위해 유기 분자 C와 가장 기본적인 여기 상태 프로세스 S₁를 사용하는 간단한 예부터 시작하겠습니다.
그림 1a는 바닥 상태(S₀)에서 분자 C의 정상 상태 흡수 스펙트럼을 보여줍니다. 분자 C가 펄스 레이저에 의해 여기(펌핑)되면(과도 흡수 분광법에는 여기를 위해 펄스 광원이 필요함) 분자의 일부가 광자를 흡수하고 S₀ → S₁ 전자 전이를 거쳐 여기 상태 분자 C*를 형성합니다(그림 1b). 이 시점에서 샘플은 여기되지 않은 바닥 상태 분자(C)와 여기 상태 분자(C*)의 혼합으로 구성됩니다. C*의 비율은 펌프 파장과 여기 광원의 강도에 따라 달라집니다.
그런 다음 특정 지연 시간(C*가 바닥 상태로 다시 붕괴되기 전)에서 샘플의 순간 흡수 스펙트럼을 조사하면 여기된 샘플의 흡수 스펙트럼 A C+C* 가 동일한 농도의 바닥 상태 분자 A 보다 약하다는 것을 관찰할 수 있습니다. C (그림 1a 참조) 이는 여기 상태 분자 C*가 더 이상 바닥 상태 분자 C와 동일한 흡수 특성을 나타내지 않기 때문입니다. 즉, A C ≠ A C* . 여기 전후의 흡수 변화는 과도 흡수 분광학의 기초를 형성합니다.
따라서 여기 후 그림 1a에서 관찰된 흡광도 감소는 여기 상태 분자 C*의 존재로 인한 것입니다. 그림 1c에서 볼 수 있듯이 빼면 AC를 A C+C* 에서 여기 후 특정 시점에서 분자 C의 과도 흡수 스펙트럼(ΔA)을 얻을 수 있습니다. 이 차등 스펙트럼 ΔA는 일반적으로 다음과 같이 표현됩니다. ΔA = A 펌프 – 펌프 해제 , 즉 여기 전후의 흡수 변화. 이 원리에 따라 정상 상태 흡수 피크와 일치하는 음의 ΔA 신호는 바닥 상태 표백제(GSB)를 나타냅니다.
본질적으로, 빛 여기로 인해 분자가 기저 상태를 벗어나는 모든 과정은 기저 상태 표백 신호를 발생시킵니다. 적절한 기술을 사용하여 펌프와 프로브 펄스 사이의 시간 지연을 조정함으로써 분자 C의 시간 분해 과도 흡수 스펙트럼 ΔA(t)를 얻을 수 있습니다(그림 1d 참조). 여기는 펨토초 미만의 시간 단위로 발생하므로 해당 ΔA 신호는 여기 후 즉시 생성됩니다. 그러나 실제로 ΔA 신호의 생성은 기기 응답 함수(IRF)에 의해 제한됩니다.
그림 1b에 표시된 광물리적 과정에 따르면, 이 일련의 스펙트럼은 여기 상태 분자 C*가 방사성(Kr) 또는 비방사성(Knr) 경로를 통해 바닥 상태로 붕괴되는 것을 반영 합니다 . 이에 따라 GSB 신호는 여기 즉시 나타나고 시간이 지남에 따라 점차 감소합니다.
ΔA(t) 스펙트럼에서 특정 파장의 과도 운동 곡선을 추출할 수 있습니다(그림 1d). 빠르게 상승하는 에지는 여기 과정을 반영하는 반면, 0으로의 회복은 여기 상태의 붕괴를 나타냅니다. 이 곡선을 피팅함으로써 여기 상태 감쇠율과 같은 운동 매개변수를 얻을 수 있습니다.
그림 1. 분자 C를 예로 들어 과도 흡수 스펙트럼을 생성하는 과정.
(a) 분자의 정상 상태 흡수 스펙트럼과 여기 후 특정 시간의 흡수 스펙트럼을 비교합니다. (b) 분자 C의 여기 후 기본적인 전자 전이 과정. 분자 C가 여기된 후 분자 C의 일부가 여기되어 여기 상태 분자(C*)로 변환됩니다. kr 및 knr은 각각 여기 상태 분자 C*의 복사 및 비방사 붕괴율입니다. (c) 여기 후 특정 시간의 흡수 스펙트럼(A 을 뺀 분자 C 의 C ) C + C* )에서 바닥상태 흡수 스펙트럼(A 여기 후 특정 시간의 과도 흡수 스펙트럼 ΔA. (d) 분자 C의 여기 후 다양한 시간(t)에서 일시적 흡수 스펙트럼(ΔA)을 수집함으로써 분자 C의 여기 상태의 일시적 진화 과정과 특정 파장에서의 이완 동역학을 결정할 수 있습니다.
위의 설명을 통해 우리는 분자 C에 대한 과도 흡수 스펙트럼의 생성 및 검출 뒤에 숨은 기본 원리를 배웠습니다. 그러나 실제 응용에서는 이전에 논의된 바닥 상태 표백제(GSB) 신호 외에도 과도 흡수 스펙트럼에는 여기 상태 C*의 역학을 반영하는 다른 특성 신호도 포함됩니다.
예를 들어 여기 상태 분자 C*는 여기 상태 흡수(ESA)라고 알려진 새로운 광자 흡수 과정을 거칠 수 있습니다.
그림 2a에 표시된 것처럼 S₁ 상태는 추가 광자 에너지를 흡수하여 더 높은 여기 상태(Sₙ)로 전환할 수 있습니다. 따라서 샘플이 여기된 후 프로브 빛은 새로운 여기 상태 흡수 신호를 감지할 수 있습니다. 이러한 ESA 신호는 일시적 흡수 스펙트럼에서 양의 신호로 나타납니다(그림 2b). 여기 상태 전이의 에너지 수준은 종종 넓은 범위에 걸쳐 분포되므로 결과 ESA 신호는 일반적으로 넓은 파장 범위에 걸쳐 있습니다(그림 2b).
ESA의 스펙트럼 범위와 강도는 분자마다 크게 다를 수 있다는 점에 유의하는 것이 중요합니다. ESA가 GSB 신호와 겹치면 결과적인 과도 흡수 스펙트럼이 그림 2c와 같이 나타날 수 있습니다. 그림 1b에 표시된 여기 상태 붕괴 과정은 그림 2d에 표시된 과도 스펙트럼의 시간적 진화에 해당하며, 여기서 바닥 상태 표백제와 여기 상태 흡수 신호는 시간이 지남에 따라 감소합니다.
GSB와 ESA 신호는 모두 동일한 여기 상태에서 발생하므로 그림 2d의 과도 스펙트럼에서 등면도 지점(시간이 지나도 흡광도가 일정하게 유지되는 파장)을 관찰할 수 있습니다. 이는 이 지점 양쪽의 흡수 변화가 동일한 광물리적 과정, 즉 여기 상태의 붕괴로 인한 것임을 나타냅니다.
그림 2. (a) 분자 C의 여기 상태 흡수 과정. (b) 분자 C의 여기 상태 흡수로 인한 과도 흡수 분광 신호. (c) 여기 상태 흡수 신호와 바닥 상태 표백제 신호를 혼합한 후의 과도 흡수 분광 신호. (d) 여기 상태 흡수와 바닥 상태 표백제를 포함하는 과도 흡수 스펙트럼의 시간 변화.
02 분자 삼중항 상태
과도 흡수 분광법은 분자의 단일항 상태와 삼중항 상태 사이의 ISC(계간 교차) 과정을 관찰하는 데에도 사용할 수 있습니다.
그림 3a는 ISC 과정을 보여줍니다. 여기서 K₀(S)와 K₀(T)는 각각 단일항 여기 상태와 삼중항 상태의 붕괴율 상수를 나타냅니다. 여기에는 방사성 및 비방사성 등 모든 붕괴 경로가 포함됩니다. 분자가 바닥 상태로 돌아가지 않는 한, 분자가 단일항 상태인지 삼중항 상태인지에 관계없이 바닥 상태 표백제(GSB) 신호가 지속됩니다. 따라서 GSB만으로는 여기 상태 간의 전환에 대한 정보를 제공할 수 없습니다.
그러나 삼중항 ESA와 동일한 원리를 따르는 삼중항 상태의 여기 상태 흡수(ESA)를 통해 삼중항 상태 운동 정보를 추출할 수 있습니다. 삼중항 상태를 연구하기 위해 일시적 흡수 분광법을 사용하려면 두 가지 조건이 충족되어야 합니다.
1. 단일항에서 삼중항으로의 ISC 속도는 단일항 상태의 붕괴 속도 K₀(S)와 비슷하거나 더 빨라야 합니다. 그렇지 않으면 삼중항 상태가 형성되지 않습니다.
2. 삼중항 상태의 ESA 신호는 감지 가능한 스펙트럼 범위 내에 있어야 합니다.
그림 3b는 단일-삼중 ISC 공정에 대한 일반적인 과도 흡수 스펙트럼을 나타냅니다. 삼중항 상태의 ESA 신호는 GSB 신호와 부분적으로 중첩되며, K 라고 가정한다 .ISC ≫ K₀(S)
펌프-프로브 지연 시간(t)이 증가함에 따라 삼중항 ESA 신호가 형성되고 점차 강화되는 것을 관찰하며 이는 ISC 프로세스의 동역학을 반영합니다. K ISC ≫ K₀(S)이면 GSB 신호는 삼중항 상태가 다시 바닥 상태로 붕괴될 때까지 변경되지 않은 상태로 유지되어야 합니다. 그러나 그림 3b에서는 GSB 신호의 약간의 감쇠와 스펙트럼 이동을 관찰합니다. 이는 바닥 상태 표백제의 실제 변화로 인한 것이 아니라 오히려 삼중항 상태에서 중첩되는 양성 ESA 신호의 성장으로 인해 발생합니다.
이러한 유형의 신호 간섭은 과도 흡수 실험에서 흔히 발생하며 데이터 분석 중에 주의 깊게 고려해야 합니다. 전역 피팅이나 특이값 분해(SVD)와 같은 기술은 일반적으로 겹치는 신호를 분리하고 해석하는 데 사용됩니다.
지연 시간 t가 계속 증가함에 따라 삼중항 ESA 신호와 GSB 신호는 결국 삼중항 붕괴 역학 K₀(T)을 반영하여 0으로 붕괴됩니다. 삼중항 붕괴의 스핀 금지 특성으로 인해 이 과정은 비교적 긴 시간 규모로 발생하는 경우가 많습니다.
ΔA(t) 스펙트럼에서 삼중항 ESA 영역 내의 특정 파장에서 과도 역학 곡선을 추출할 수 있으며(그림 3b 참조), 곡선 피팅을 통해 K ISC 및 K₀(T)와 같은 역학 매개변수를 얻을 수 있습니다.
그림 3. (a) 분자의 단일항과 삼중항 상태 사이의 ISC(계간 교차) 및 붕괴와 같은 동적 프로세스. 과도 흡수 분광학에서 단일항 및 삼중항 상태의 역학은 바닥 상태 표백 및 삼중항 상태의 들뜬 상태 흡수 신호를 통해 포착할 수 있습니다. (b) ISC 과정과 삼중항 상태의 운동 곡선을 보여주는 과도 흡수 스펙트럼의 시간적 진화.
03 광유도전자이동
광유도 전자 전달은 광변환 시스템에서 매우 중요한 운동 과정이며 태양 전지, 광촉매 및 광검출기와 같은 장치의 핵심 메커니즘을 나타냅니다.
과도 흡수 분광법은 서로 다른 물질 사이에서 발생하든 단일 물질 내에서 발생하든 광유도 전자 전달 과정을 조사하는 가장 효과적인 기술 중 하나로 간주됩니다.
이 기사에서는 과도 흡수 분광법을 사용하여 서로 다른 분자 종 간의 전자 이동 과정을 연구하는 방법을 설명하는 것으로 시작합니다. 반도체 또는 반도체/분자 하이브리드 시스템과 같은 다른 시스템의 전자 또는 전하 이동 프로세스는 이후 섹션에서 논의됩니다.
그림 4. 분자 C와 D 사이의 광유도 전자 전달 반응 과정과 해당 분자 궤도 사이의 전자 전이. K0(C)는 방사성 붕괴 경로와 비방사성 붕괴 경로의 합을 나타냅니다.
그림 4는 두 분자 C와 D 사이의 광유도 전자 이동 과정을 보여줍니다. 분자 C는 전자 공여체 역할을 하고 분자 D는 전자 수용체 역할을 합니다. 광여기 시 분자 C는 여기 상태로 들어가 전자를 분자 D로 전달합니다. 전달 후 C와 D는 각각 산화된 라디칼 C⁺와 환원된 라디칼 D⁻가 됩니다.
더 이상 반응이 일어나지 않으면 전달된 전자는 결국 BET(역전자 전달)를 통해 분자 C로 돌아가 시스템을 초기 상태로 복원합니다.
일반적으로 후면 전자 이동은 순방향 전자 이동보다 훨씬 느리게 발생하며 이는 광촉매 및 태양 전지에서 바람직합니다. BET가 느리면 C⁺ 및 D⁻가 더 오래 존재할 수 있어 이들이 다른 촉매 반응(광촉매 작용 등)에 참여하거나 전하 추출 및 출력(태양 전지 등)을 촉진할 수 있습니다.
과도 흡수 분광학에서는 분자 관점에서 C⁺ 및 D⁻가 C 및 D와 다른 흡수 특성을 갖는 별개의 종이라는 점을 이해하는 것이 중요합니다. 따라서 분자 시스템에서는 전하 이동 전후의 스펙트럼이 크게 다르지 않을 수 있는 반도체(예: 양자점)와 달리 전자 이동 후 공여체와 수용체의 흡수 스펙트럼이 변경됩니다. C⁺ 및 D⁻ 라디칼의 흡수 스펙트럼은 정상 상태 흡수와 결합된 전기화학적 방법이나 전하 이동이 발생하는 시스템의 과도 흡수 분광법을 통해 결정할 수 있습니다.
과도 흡수 분광법이 광유도 전자 전달을 감지하는 방법을 보여주기 위해 두 가지 시나리오를 설명합니다.
1) C와 D의 정상 상태 흡수 스펙트럼이 알려져 있고 감지 범위 내에 있지만, C⁺와 D⁻ 스펙트럼이 알려지지 않았거나 감지 범위를 벗어났습니다.
그림 5a는 C와 D의 정상 상태 흡수 스펙트럼과 C가 여기되어 전자 이동을 거친 후 특정 시간에서의 샘플의 흡수 스펙트럼을 보여줍니다. 전자 이동 후 C와 D의 흡수 강도는 그림 1a의 상황과 유사하게 감소합니다. 왜냐하면 분자의 일부가 서로 다른 흡수 특성을 갖는 C⁺ 및 D⁻가 되었기 때문입니다.
전자 전달 속도(K ET )가 C의 고유 여기 상태 붕괴 속도(K₀(C))보다 훨씬 빠르면 C*는 주로 전자 전달을 통해 붕괴됩니다. 이 경우 과도 흡수 스펙트럼의 시간적 변화는 그림 5b와 같이 나타납니다. 펌프-프로브 지연 시간이 증가함에 따라 D의 바닥 상태 표백제(GSB) 신호가 점차적으로 나타나며(D⁻가 형성되어 D 인구가 감소함에 따라) C에서 D로의 전자 이동 동역학을 반영합니다.
동시에, C의 GSB는 여기 직후에 나타나지만 시간이 지나도 변하지 않습니다(K ET ≫ K₀(C) 하에서). 왜냐하면 C*가 바닥 상태로 돌아가지 않고 C⁺로 전환되기 때문입니다. C의 여기 상태 흡수(ESA)도 볼 수 있는 경우, 이 신호는 처음에는 여기 후에 나타나고 C*가 C⁺로 전환되면서 감소합니다. 따라서 ESA 신호의 붕괴는 전자 전달 과정을 추적하는 데에도 사용될 수 있습니다.
참고: K ET 가 K₀(C)와 비슷하다면 C의 GSB는 BET가 발생하기 전에 붕괴되고 C의 ESA는 전자 이동과 고유 붕괴를 모두 반영합니다.
지연 시간이 더욱 증가함에 따라 후방 전자 이동 프로세스가 지배적으로 시작됩니다. C와 D의 GSB 신호는 붕괴되기 시작하고 결국 사라지며 시스템을 초기 상태로 되돌립니다(그림 5c).
그림 5d는 과도 흡수 스펙트럼의 다양한 스펙트럼 특징에서 추출된 운동 곡선을 나타냅니다(순방향 및 역방향 전자 이동 모두 추적).
• K ET ≫ K₀(C)에서 C의 ESA 붕괴는 K ET를 반영합니다 (C가 C⁺가 되면 ESA가 사라지기 때문).
• D의 GSB 동역학은 K ET 와 K BET를 모두 반영합니다..
• C의 GSB 회복은 K 반영BET를 .
2) C의 정상 상태 흡수 스펙트럼은 알려져 있고 감지 범위 내에 있지만, C⁺의 스펙트럼은 알려지지 않았거나 범위를 벗어났습니다. D의 스펙트럼은 알려져 있지 않거나 감지할 수 없지만 D⁻의 스펙트럼은 알려져 있으며 감지 범위 내에 있습니다.
그림 6a는 C와 D⁻의 흡수 스펙트럼을 보여줍니다. 그림 6b는 시간 분해 과도 흡수 스펙트럼을 보여줍니다.
C의 여기 후 D⁻ 흡수 신호가 나타나고 지연 시간에 따라 증가하여 C에서 D로의 전자 이동을 나타냅니다. 한편, C의 GSB는 K ET ≫ K₀(C) 하에서 시간이 지나도 붕괴되지 않지만, C의 ESA는 C⁺로의 변환으로 인해 붕괴됩니다.
지연 시간이 계속 증가함에 따라 BET 프로세스가 지배적으로 시작됩니다. C와 D⁻의 신호가 붕괴되고 시스템은 바닥 상태로 돌아갑니다.
그림 5. (a) 여기 시 C에서 D로 전자 이동 후 특정 순간에 분자 C의 일시적 흡수 스펙트럼과 함께 분자 C와 D의 정상 상태 흡수 스펙트럼. (b) 다양한 지연 시간에서의 과도 흡수 스펙트럼으로 C와 D 사이의 광유도 전자 전달 과정을 보여줍니다. (c) 다양한 지연 시간에서의 일시적 흡수 스펙트럼으로 역전자 전달 과정을 보여줍니다. (d) 과도 흡수 특성 스펙트럼의 서로 다른 위치에서 추출된 동역학 곡선.
그림 6. (a) 분자 C와 D⁻의 정상 상태 흡수 스펙트럼. (b) 상응하는 일시적 흡수 시간-진화 스펙트럼은 분자 C에서 분자 D로의 광유도 전자 전달 과정을 나타냅니다.
마찬가지로, C⁺ 분자의 흡수 스펙트럼이 알려지면 광유도 전자 이동이 발생할 때 과도 흡수 스펙트럼에서 흡수 신호의 성장을 관찰할 수도 있습니다.
3) 세 번째 시나리오에서는 전자 공여 분자 C의 정상 상태 흡수 피크만 알려져 있고, C⁺, D 및 D⁻의 스펙트럼 정보는 알려지지 않았으며 스펙트럼 검출 범위를 벗어났습니다.
이 경우 전자 이동이 있는 조건과 없는 조건에서 분자 C의 ESA(여기 상태 흡수) 신호를 비교하여 전자 이동이 발생했는지 여부를 확인할 수 있습니다.
그림 7에서 볼 수 있듯이 전자 이동 조건에서 C의 ESA 신호 붕괴가 더 빨라집니다. 이는 여기 상태 붕괴 과정에 이제 고유 붕괴율 K₀(C)뿐만 아니라 전자 전달로 인한 추가 붕괴 경로(K ET )도 포함되기 때문입니다.
그림 7b는 두 조건 모두에서 C의 ESA 신호의 동역학 곡선을 보여줍니다. 이 두 붕괴 프로파일을 비교함으로써 전자 이동 속도 상수(KET)를 계산할 수 있습니다.
그림 7. (a) 광유도 전자 전달은 공여체 분자 C의 여기 상태 흡수 신호의 붕괴를 가속화합니다. (b) 전자 전달 유무에 따른 여기 상태 흡수 신호의 동역학 곡선. 전자 전달의 운동 속도는 운동 매개변수를 비교하여 얻을 수 있습니다.
그림 8. (a) 광유도 에너지 전달에서 에너지 공여체 분자 C와 에너지 수용체 분자 D의 정상 상태 흡수 스펙트럼과 에너지 전달 반응 과정. (b) 에너지 전달 과정에서 분자 C와 D의 일시적 흡수에 대한 시간 진화 스펙트럼.
04 광유도 에너지 전달
과도 흡수 분광법은 분자 사이의 광유도 에너지 전달 과정을 효과적으로 감지하는 데에도 사용할 수 있습니다.
예를 들어, 그림 8a는 공여체 분자 C와 수용체 분자 D의 정상 상태 흡수 스펙트럼을 보여줍니다. 광여기 후 분자 C는 여기 상태로 들어갑니다. 여기 에너지는 에너지 전달을 통해 분자 D로 전달되어 D가 여기 상태로 여기되고 분자 C가 바닥 상태로 돌아갑니다.
이 에너지 전달 과정은 그림 8b와 같이 과도 흡수 스펙트럼에 반영됩니다.
• 분자 C의 바닥 상태 표백제(GSB) 신호는 여기 후 붕괴됩니다.
• 분자 D의 GSB 신호가 점차 나타나는 동안 D가 흥분되었음을 나타냅니다.
과도 스펙트럼에서 운동 곡선을 추출하여 에너지 전달 속도 상수를 결정할 수 있습니다.
보시다시피, 광유도 전자 전달과 달리 분자 C의 GSB 신호는 에너지 전달 과정에서 붕괴됩니다. 왜냐하면 C의 여기 상태는 에너지 전달의 결과로 바닥 상태로 돌아오기 때문입니다.
그림 8b에는 C와 D의 여기 상태 흡수(ESA) 신호가 표시되지 않습니다. 관찰할 수 있다면 에너지 전달 중 운동 거동은 해당 GSB 신호의 진화를 반영합니다.
05 유도방출
과도 흡수 분광법은 분자의 유도 방출(SE) 과정을 감지하는 데에도 사용할 수 있습니다.
SE 프로세스는 공진 스펙트럼 범위 내에서 분자 형광 방출과 프로브 광 사이의 일관성에서 발생합니다(그림 10a 참조). 구체적으로, 프로브 빛이 도착하면 S₁ 여기 상태의 일부 분자가 프로브 광자와 상호 작용하여 자극된 빛을 방출합니다.
SE 신호의 스펙트럼 위치는 샘플의 자연 형광 위치와 일치하므로 SE는 일반적으로 바닥 상태 표백제(GSB) 신호의 빨간색 가장자리에 나타납니다. 많은 경우 SE와 GSB 신호는 그림 9b와 같이 부분적으로 중첩될 정도로 가깝게 위치합니다.
그림 9. 분자의 유도 방출 과정과 해당 과도 흡수 스펙트럼
과도 흡수 분광법에서 유도 방출(SE) 신호는 형광 방출 파장에서 SE가 발생한 후 유도 방출의 추가로 인해 검출기에 도달하는 프로브 빔의 강도가 증가하기 때문에 표백제와 같은(음성) 신호로 나타납니다.
I 1-펌프 + ISE > I 1-펌프 해제
결과적으로 흡광도 변화는 다음과 같이 계산됩니다.
이는 바닥 상태 표백제(GSB) 신호와 유사한 음의 ΔA 값을 생성합니다.
그러나 SE 신호는 S₁ 여기 상태의 분자 집단을 반영하는 반면 GSB는 바닥 상태 분자의 고갈을 반영한다는 점에 유의하는 것이 중요합니다. 예를 들어, S₁-상태 전자 전달 과정 동안 SE 신호는 빠르게 감소하는 반면(S₁ 모집단이 감소함에 따라) GSB 신호는 변경되지 않은 채로 유지됩니다(바닥 상태 분자가 아직 회복되지 않았기 때문에).
06 결론
분자 시스템의 주요 여기 상태 운동 과정과 그에 상응하는 일시적 스펙트럼 신호에 대한 요약이 그림 10에 나와 있습니다. 그림에서 볼 수 있듯이 과도 흡수 분광법은 분자 시스템에서 대부분의 주요 여기 상태 과정을 감지할 수 있습니다. 그러나 이러한 다양한 운동 신호는 종종 중첩되고 얽혀 있어 일시적인 스펙트럼과 운동 데이터를 모두 해석하는 데 어려움을 겪습니다.
실제 실험에서는 세심한 분석이 필요합니다. 전역 피팅, 동역학 모델링 및 제어 실험과 같은 기술을 사용하여 다양한 과도 신호의 출처를 할당하고 확인할 수 있습니다.
그림 10. 분자 시스템의 과도 흡수 분광법으로 감지할 수 있는 주요 들뜬 상태 동적 과정과 해당 스펙트럼 특성. 오른쪽 그림의 화살표는 스펙트럼 신호의 가능한 동적 프로세스를 나타냅니다.
(모든 저작권은 보호됩니다. 출처를 밝혀주세요)